专利名称:脉冲空芯阴极灯间歇式供电方法脉冲空芯阴极灯间歇式供电方法是一种延长原子荧光光度度计的短脉冲大电流供电的空芯阴极灯使用寿命的方法。采用连续短脉冲大电流供电的空芯阴极灯用于原子吸收分光光度计是为了利用空芯阴极灯的自吸作用扣除背景;用于原子荧光光度计是为了提高空芯阴极灯的发光强度。在检索到的有关专利文献US-3610760，US-4462685，US-4457623，JP-特许昭58-161848，及地质矿产部物探研究所张锦茂等人研制的SY-Ⅲ型原子吸收分光光度计都是在原子吸收分光光度计空芯阴极灯中采用了连续的短脉冲大电流供电方法。采用连续短脉冲大电流供电的空芯阴极灯用在原子荧光光度计中有一个很大的缺陷，就是空芯阴极灯的使用寿命很短。例如，当灯脉冲电流在100mA时，化学元素As灯，Sb灯，Bi灯，Se灯，Te灯的寿命均是100小时。有时一种分析实验方法没做完，灯就坏了。给分析实经工作带来不便，也使分析实验工作的成本增高。脉冲空芯阴极灯间歇式供电方法是一种通过电子线路控制的新的间歇供电给空芯阴极灯的方法，从而大大提高了用于原子荧光光度计中的空芯阴极灯的使用寿命。发明是这样实现的原子荧光光度计不采样时，空芯阴极灯只以小电流I0予热，使灯发光稳定。采样时，短脉冲大电流I1迭加在I0上供电给空芯阴极灯。在实际分析工作中，样品分析周期是采样周期的三倍，因此采用短脉冲大电流间歇式供电的空芯阴极灯的使用寿命比采用连续式短脉冲大电流供电时提高三倍以上。本发明设计了利用开关电路的开关特性，并通过线性运算放大器控制短脉冲大电流I1与采样周期同步。下面结合附图对短脉冲大电流间歇式供电方法及供电电路作进一步的叙述。图1是短脉冲大电流间歇式供电的电流波形图。图2是供电具体线路。图3占度T1和灵敏度S的关系曲线。
图1中纵座标是灯电流强度用I表示，横座标是时间用t表示。
T1是脉冲点灯宽度即占度。
T2是脉冲断即空度。
T3是采样周期。
T1＝100～300 ST1∶T2＝1∶10～1∶30。
T2＝4～12秒供电脉冲的总幅度是I0+I1。
在图2中线性运算放大器12，13的电压放大倍数均为-1。
输入电阻R1＝R2，R2＝ (R1)/2 ＝R5。
反馈电阻R4＝R7＝R6。
线性运算放大器12，13和晶体管17一起构成恒流槽路，空芯阴极灯工作电流与R8上的电流近似相等。
V0是直流电平，可调。由于恒流槽路的作用，使R8上的电流为I0＝ (V0)/(R8)改变V0即可改变I0。
V1也是直流电平，可调。V1经场效应管9加到线性运算放大器12的反相输入端18。
总的供电电流是I0+I1＝ (V0)/(R0) + (V1)/(R0) = (V0+V1)/(R0)改变V1即可改变脉冲电流大小。
在采样周期T3时，与非门11输入端15是高电平，不是采样周期时与非门11输入端15是低电平。另一个输入端16接占度T1和空度T2的脉冲信号。不采样时，与非门11输出高电平，非门10输低电平，场效应管9断开。则只有I0予热电流通过空芯阴极灯14。
采样时，与非门11输入端15是高电平，另一输入端16接脉冲信号。T1到来时，与非门11输出低电平，非门10输出高电平，场效应管9导通。供给短脉冲大电流于空芯阴极灯14。
在图3中，不同的元素灯，变化规律相似。T1≥300S时，S达最大值且不再变化。
当T1∶T2＝1∶30时采样次数n＝ (T3)/(30T1)T2固定时，则T1越大，n越小，实验表明，当T1≤50S或T1≥400S时，测量精度降低，当T1＝100S～300S时，精度相当。
测量As、Sb、Bi、Se、Te元素时，T2取4～6秒。
测量冷原子化汞时，T3取10～12秒。
空芯阴极灯寿命与其平均工作电流
I和峰值电流Ip有关。
I越大，寿命越短;Ip越大寿命越短。
下面列出(Ie＝0时，T1∶T2与Ip和I的关系表T1∶T2I(mA) Ip(mA)1∶10 9 901∶20 4.5 901∶30 3 901∶40 2.25 90
当T3＝3秒时，T1∶T2＞1∶35，测量精度变差，这是由于占空比(T1∶T2)增加，在同样时间内，采样数据减少所致。
综合以上各种因素则取T1∶T2＝1∶10～1∶30。
短脉冲大电流间歇式供电方法，延长了空芯阴极灯的使用寿命，又保证了测量精度和灵敏度，降低了分析工作成本，保证了分析工作数据结果的完整和可靠。
最佳实施例为T2＝4～12S。
T1＝100～300S。
T1∶T2＝1∶10～1∶30As、Bi、Bb、Se、Te灯的寿命经实际工作表明达到400～500小时。


脉冲空芯阴极灯间歇式供电方法是一种延长用于原子荧光光度计的空芯阴极灯的供电方法。由专门设计的控制电路使原子荧光光度计只有在采样时才供给空芯阴极灯短脉冲大电流。而在开机后的其它非采样时间均只以小电流I